간섭 조건

• 결맞는 광원 == 동일한 위상이어야 한다.
• 동일한 파장을 가져야 한다.

영의 이중 슬릿 실험

경로차 $\delta = d\sin\theta$

• 보강간섭

  $\delta=d\sin\theta_{\tiny\texttt{밝은}}=m\lambda;\;m=0,\pm1,\pm2,\cdots$

  $\frac{d}{L}y=m\lambda,\;y_{\tiny\texttt{밝은}}=\frac{\lambda L}{d}m$ (작은 각 근사)

• 상쇄간섭

  $\delta=d\sin\theta_{\tiny\texttt{어두운}}=(m+\frac{1}{2})\lambda;\;m=0,\pm1,\pm2,\cdots$

  $\frac{d}{L}y=m\lambda,\;y_{\tiny\texttt{어두운}}=\frac{\lambda L}{d}\left(m+{1\over2}\right)$

• $\Delta y=\frac{\lambda L}{d}$

반사에 의한 위상 변화

• 고정단 반사 : $n_1<n_2$인 경계면에서의 반사

  ⇒ $180^\circ$의 위상 변화

• 자유단 반사 : $n_1>n_2$인 경계면에서의 반사

  ⇒ 위상 변화 없음

앏은 막에서의 간섭

• 굴절률 n인 매질 내에서의 빛의 파장 $\lambda_n=\frac{\lambda}{n}$

• 고정단/자유단 여부에 따라 공식이 달라지고 유도도 쉬우므로 직접 유도 ㄱㄱ

• 뉴턴의 원무늬

  어두운 원무늬의 반지름 $r\approx\sqrt{mR{\lambda_0\over n}}$

단일 슬릿 회절 : 슬릿 위의 각 점을 모두 점광원으로 취급

• $\sin\theta_{\tiny\texttt{어두운}}=m\frac{\lambda}{a}$

회절격자 : 일정한 간격으로 된 아주 많은 평행 슬릿

• $d\sin\theta_{\tiny\texttt{밝은}}=m\lambda$ $\small(m=0,\pm1,\pm2,\cdots)$

빛의 편광

• $E_0\rarr E_0\cos\theta$
• 세기 $I=I_0\cos^2\theta$
• 편광되지 않은 빛이 단일 편광자를 통과하면 $I_0/2$
• 편광각 $\theta_p$
  • 반사광과 굴절광 사이의 각도가 $90^\circ$가 되는 입사각
  • 반사광이 표면에 평행하게 완전 편광됨.
  • $n=\tan\theta_p$